Обменник х рау: X-Pay – , , (x-pay.cc), 5-

Содержание

Оптический обменник Intellinet 510493, 1 Мб/с

Информация о товаре

Свойства изделия

Тип продукта Оптические преобразователи
Бренд Intellinet
Модель 510493
Тип портов RJ-45, SFP
Скорость передачи данных 1 Мб/с
Стандарты сети IEEE 802.3, IEEE 802.3ab, IEEE 802.3u, IEEE 802.3z
Максимальное расстояние действия 100 м
Гарантия 24 месяц
Intellinet Media Converter 510493
Описание товара на английском языке:

The Intellinet Gigabit Ethernet to SFP Media Converter is completely transparent to the network so the network performs exactly the way it did before — only now it can support both copper and fiber mediums.

Expands the Size of an Existing Network
Provides fiber connectivity to Ethernet segments, allowing for even further networking expansion between extended workgroups.

Also provides building-to-building connectivity without the need for the cost and disruption associated with the installation of additional routers.

Enhances the Distance between Networking Devices
Connecting the converter to fiber segments can further extend distances between networking nodes. This can be achieved by direct connection between the converter and a fiber-based node or networking device.

Cabling Flexibility
Network managers can install fiber cabling anywhere within a network without changing the arrangement of copper-based Ethernet. The compact size of the converter allows it to be easily deployed in any narrow desktop location or to be used in a wall-mount installation. Several converters can be simultaneously installed into a 19″ rack-mountable chassis.

Оттенок товара может отличаться от изображенного на фотографии. Описание продукта носит общий характер, и оно необязательно содержит все свойства продукта. Цены на товары, опубликованные в интернет-магазине, могут отличаться от цен на товары, применяемые в супермаркетах и сервисных центрах. Остатки товаров на складе и в интернет-магазине в исключительных случаях могут не совпадать, поэтому сохраняется вероятность того, что сроки доставки могут отличаться от указанных при размещении заказа и / или мы не сможем выполнить ваш заказ или выполним лишь частично (в таких случаях Покупатель будет немедленно проинформирован).

Заметили ошибку в описании товара, таблице свойств или фотогалерее? Сообщите нам

Таксономические особенности механизмов специфического транспорта Са2+ в митохондриях

240

БИОЛОГИЧЕСКИЕ МЕМБРАНЫ том 36 № 4 2019

ДУБИНИН, БЕЛОСЛУДЦЕВ

60. Lee A., Vastermark A., Saier M.H. 2014. Establishing

homology between mitochondrial calcium uniporters,

prokaryotic magnesium channels and chlamydial IncA

proteins. Microbiology. 160, 1679‒1689.

61. Wingrove D.E., Gunter T.E. 1986. Kinetics of mito-

chondrial calcium transport. I. Characteristics of the

sodium-independent calcium efflux mechanism of liv-

er mitochondria. J. Biol. Chem. 261, 15 159‒15 16 5.

62. Wingrove D.E., Gunter T.E. 1986. Kinetics of mito-

chondrial calcium transport. II. A kinetic description of the

sodium-dependent calcium efflux mechanism of liver mi-

tochondria and inhibition by ruthenium red and by tetrap-

henylphosphonium. J. Biol. Chem. 261, 15166‒15 171.

63. Khananshvili D. 2013. The SLC8 gene family of sodi-

um-calcium exchangers (NCX): structure, function,

and regulation in health and disease. Mol. Aspects Med.

34, 220‒235.

64. Lin Q.T., Stathopulos P.B. 2019. Molecular mecha-

nisms of leucine zipper EF-hand containing trans-

membrane protein-1 function in health and disease.

Int. J. Mol. Sci. 20, E286.

65. Pozos T.C., Sekler I., Cyert M.S. 1996. The product of

HUM1, a novel yeast gene, is required for vacuolar

Ca2+/H+ exchange and is related to mammalian

Na+/Ca2+ exchangers. Mol. Cell Biol. 16, 3730‒3741.

66. Emery L. , Whelan S., Hirschi K.D., Pittman J.K. 2012.

Protein phylogenetic analysis of Ca2+/cation antiport-

ers and insights into their evolution in plants. Front.

Plant Sci. 3, 1.

67. Sano S., Aoyama M., Nakai K., Shimotani K., Yama-

saki K., Sato M.H., Tojo D., Suwastika I.N., Nomura H.,

Shiina T. 2014. Light-dependent expression of flg22-in-

duced defense genes in Arabidopsis. Front. Plant Sci. 5,

https://doi.org/10.3389/fpls.2014.00531

68. Zhang B., Carrie C., Ivanova A., Narsai R., Mur-

cha M.W., Duncan O., Wang Y., Law S.R., Albrecht V.,

Pogson B., Giraud E., Van Aken O., Whelan J. 2012.

LETM proteins play a role in the accumulation of mi-

tochondrially encoded proteins in Arabidopsis thaliana

and AtLETM2 displays parent of origin effects. J. Biol.

Chem. 287, 41757‒41773.

69. Frazier A.E., Taylor R.D., Mick D.U., Warscheid B.,

Stoepel N., Meyer H.E., Ryan M.T., Guiard B., Reh-

ling P. 2006. Mdm38 interacts with ribosomes and is a

component of the mitochondrial protein export ma-

chinery. J. Cell Biol. 172, 553‒564.

70. Patron M., Granatiero V., Espino J., Rizzuto R.,

De Stefani D. 2019. MICU3 is a tissue-specific en-

hancer of mitochondrial calcium uptake. Cell Death

Differ. 26, 179‒195.

71. Cai X., Clapham D.E. 2012. Ancestral Ca2+ signaling

machinery in early animal and fungal evolution. Mol.

Biol. Evol. 29, 91‒100.

72. Galagan J.E., Calvo S.E., Borkovich K.A., Selker E.U.,

Read N.D., Jaffe D., FitzHugh W., Ma L.J., Smirnov S.,

Purcell S., Rehman B., Elkins T., Engels R., Wang S.,

Nielsen C.B., Butler J., Endrizzi M., Qui D., Ianakiev P.,

Bell-Pedersen D., Nelson M.A., Werner-Washburne M.,

Selitrennikoff C.P., Kinsey J.A., Braun E.L., Zelter A.,

Schulte U., Kothe G.O., Jedd G., Mewes W., Staben C.,

Marcotte E., Greenberg D., Roy A., Foley K., Naylor J.,

Stange-Thomann N. , Barrett R., Gnerre S., Kamal M.,

Kamvysselis M., Mauceli E., Bielke C., Rudd S., Frish-

man D., Krystofova S., Rasmussen C., Metzenberg R.L.,

Perkins D.D., Kroken S., Cogoni C., Macino G.,

Catcheside D., Li W., Pratt R.J., Osmani S.A., DeSou-

za C.P., Glass L., Orbach M.J., Berglund J.A., Voelker R.,

Yarden O., Plamann M., Seiler S., Dunlap J., Radford A.,

Aramayo R., Natvig D.O., Alex L.A., Mannhaupt G.,

Ebbole D.J., Freitag M., Paulsen I., Sachs M.S.,

Lander E.S., Nusbaum C., Birren B. 2003. The ge-

nome sequence of the filamentous fungus Neurospora

crassa. Nature. 422, 859‒868.

73. Mishra J., Jhun B.S., Hurst S., O-Uchi J., Csordas G.,

Sheu S.S. 2017. The mitochondrial Ca2+ uniporter:

structure, function and pharmacology. Handb. Exp.

Pharmacol. 240, 129–156.

74. Jung D.W., Bradshaw P.C., Pfeiffer D.R. 1997. Properties

of a cyclosporin-insensitive permeability transition pore in

yeast mitochondria. J. Biol. Chem. 272, 21104‒21112.

75. Bradshaw P.C., Jung D.W., Pfeiffer D.R. 2001. Free fatty

acids activate a vigorous Ca2+:2H+ antiport activity in yeast

mitochondria. J. Biol. Chem. 276, 40502‒40509.

76. Merchant S.S., Prochnik S.E., Vallon O., Harris E.H.,

Karpowicz S.J., Witman G.B., Terry A., Salamov A.,

Fritz-Laylin L.K., Maréchal-Drouard L., Marshall W.F.,

Qu L.H., Nelson D.R., Sanderfoot A.A., Spalding M.H.,

Kapitonov V.V., Ren Q., Ferris P., Lindquist E., Shap-

iro H., Lucas S.M., Grimwood J.,Schmutz J., Cardol P.,

Cerutti H., Chanfreau G., Chen C.L., Cognat V.,

Croft M.T., Dent R., Dutcher S., Fernández E., Fuku-

zawa H., González-Ballester D., González-Halphen D.,

Hallmann A., Hanikenne M., Hippler M., Inwood W.,

Jabbari K., Kalanon M., Kuras R., Lefebvre P.A., Le-

maire S.D., Lobanov A.V., Lohr M., Manuell A.,

Meier I., Mets L., Mittag M., Mittelmeier T.,

Moroney J.V., Moseley J. , Napoli C., Nedelcu A.M.,

Niyogi K., Novoselov S.V., Paulsen I.T., Pazour G.,

Purton S., Ral J.P., Riaño-Pachón D.M., Riekhof W.,

Rymarquis L., Schroda M., Stern D., Umen J.,

Willows R., Wilson N., Zimmer S.L., Allmer J., Balk J.,

Bisova K., Chen C.J., Elias M., Gendler K., Hauser C.,

Lamb M.R., Ledford H., Long J.C., Minagawa J.,

Page M.D., Pan J., Pootakham W., Roje S., Rose A.,

Stahlberg E., Terauchi A.M., Yang P., Ball S., Bowler C.,

Dieckmann C.L., Gladyshev V.N., Green P., Jor-

gensen R., Mayfield S., Mueller-Roeber B., Rajamani S.,

Sayre R.T., Brokstein P., Dubchak I., Goodstein D.,

Hornick L., Huang Y.W., Jhaveri J., Luo Y., Martínez D.,

Ngau W.C., Otillar B., Poliakov A., Porter A., Szaj-

kowski L., Werner G., Zhou K., Grigoriev I.V.,

Rokhsar D.S., Grossman A.R. 2007. The Chlamydo-

monas genome reveals the evolution of key animal and

plant functions. Science. 318, 245‒250.

77. Silva M.A., Carnieri E.G., Vercesi A.E. 1992. Calcium

transport by corn mitochondria: evaluation of the role

of phosphate. Plant Physiology. 98, 452‒457.

78. Logan D.C., Knight M.R. 2003. Mitochondrial and

cytosolic calcium dynamics are differentially regulated

in plants. Plant Physiology. 133, 21–24.

79. Kovacs-Bogdan E., Sancak Y., Kamer K.J., Plovanich M.,

Jambhekar A., Huber R.J., Myre M.A., Blower M.D.,

Mootha V.K. Reconstitution of the mitochondrial cal-

cium uniporter in yeast. Proc. Natl. Acad. Sci. USA. 111,

8985‒8990.

80. Ramakrishnan S., Docampo R. 2018. Membrane pro-

teins in Trypanosomatids involved in Ca2+ homeostasis

and signaling. Genes (Basel). 9, 304.

81. Docampo R., Vercesi A.E. 1989. Ca2+ transport by

coupled Trypanosoma cruzi mitochondria in situ. J. Biol.

Chem. 264, 108‒111.

82. Alvarez-Illera P., García-Casas P., Arias-del-Val J.,

Fonteriz R.I., Alvarez J., Montero V. 2017. Pharynx mi-

tochondrial [Ca2+] dynamics in live C. elegans worms

during aging. Oncotarget. 8, 55889‒55900.

Loqiemean – Оки Локи (OK LOQI) Lyrics

[Текст песни «Оки Локи»]

[Интро]
OK LOQI
OK LOQI
OK LOQI
OK LOQI
OK LOQI

[Припев]
Ещё пару дней и сразу заживём
Я не слышу твои просьбы — говори мне в кошелёк
Я не брат тебе, авось, и меня тупо не ебёт
Хочешь имя поиметь, так отъебись — оно моё

[Куплет]
Четверть века как я получил оплату телом (ха)
Какой русский не желает слить зарплату в день (ха)
Ну, допустим, я не из прямых, я из гипербол
Если ангела терпенье, значит к чёрту нервы
Я мог разыграть звезду, натянуть серьёзный пафос
Мог быть добр ко всему, что ща угодно для той массы
Твои зубы, блять, мой стол; лижешь стопы за топ-100
Твоё фото — фотосток, катастрофа катастроф

[Пред-припев]
Хоровод из липких лап
Общий друг это лишь ваш плаг
Почему я не висну там? Туса — Vista (а?)
Вижу баг — alt tab
Ты подумал: тут Локи туристом?
Мол, типа, в поток потом вниз нам?
Но это Московская Троя
А я тут данаец сибирский

[Припев]
Ещё пару дней и сразу заживём
Я не слышу твои просьбы — говори мне в кошелёк
Я не брат тебе, авось, и меня тупо не ебёт
Хочешь имя поиметь, так отъебись — оно моё
Ещё пару дней и сразу заживём
Я не слышу твои просьбы — говори мне в кошелёк
Я не брат тебе, авось, и меня тупо не ебёт
Хочешь имя поиметь, так отъебись — оно моё

[Куплет 2]
Ход конём — я залетаю в чарты
Пистолет запрятан в мемы
Позвонил мне по банану?
Поднял трубку центр «Э», блять
И ни цента мне в рекламу
Тащит лишь идея
Задавай вопрос пожару: «Есть ли планы на неделе?»
Чёрный день, каждый день, бурлаки тащат цепь, удела на зацен (м)
Будто бумажки — цель
А не имеет цен? То для букашки цирк
Ставки на старте сгорели
Вам бы деньжат поскорее
Я тоже беру плату, поц, но валютой, которой не знает обменник

[Пред-припев]
Хоровод из липких лап
Общий друг это лишь ваш плаг
Почему я не висну там? Туса — Vista (а?)
Вижу баг — alt tab
Ты подумал: тут Локи туристом?
Мол, типа, в поток потом вниз нам?
Но это Московская Троя
А я тут данаец сибирский

[Припев]
Ещё пару дней и сразу заживём
Я не слышу твои просьбы — говори мне в кошелёк
Я не брат тебе, авось, и меня тупо не ебёт
Хочешь имя поиметь, так отъебись — оно моё
Ещё пару дней и сразу заживём
Я не слышу твои просьбы — говори мне в кошелёк
Я не брат тебе, авось, и меня тупо не ебёт
Хочешь имя поиметь, так отъебись — оно моё

Автоматический обмен WebMoney

12.2021 11:02:31;»>
12.2021 10:52:31;»>
12.2021 11:22:04;»>
12.2021 08:51:20;»>
12.2021 09:02:56;»>
12.2021 08:55:45;»> 12.2021 10:12:26;»> 10.2021 14:39:27;»> 11.2021 01:17:28;»> 11.2021 22:54:36;»>
Есть сумма
WMZ
Нужна сумма
WME
Курс
(WME/WMZ)
42,09 37,17 29м,   +0,33%  1,1324
43,00 37,98 8м,   +0,31%  1,1322
43,00 37,98 19м,   +0,31%  1,1322
696,33 615,19 29м,   +0,28%  1,1319
425,93 376,37 32м,   +0,27%  1,1317
131,68 116,36 39м,   +0,27%  1,1317
500,00 442,09 9м,   +0,20%  1,1310
5,10 4,51 1ч,   +0,19%  1,1308
500,00 442,29 9м,   +0,16%  1,1305
431,00 381,32 41м,   +0,14%  1,1303
1 000,00 884,96 9м,   +0,12%  1,1300
198,41 175,83 11ч,   -0,03%  1,1284
7 163,57 6 351,25 4м,   -0,07%  1,1279
808,05 716,55 80ч,   
-0,09%
  1,1277
100,00 88,69 89ч,   -0,11%  1,1275
1 871,00 1 661,64 3ч,   -0,24%  1,1260
800,00 711,00 99ч,   -0,31%  1,1252
110,18 97,94 142ч,   -0,33%  1,1250
1,71 1,52 90ч,   -0,33%  1,1250
167,90 149,27 181ч,   -0,35%  1,1248
1 127,00 1 002,23 2ч,   -0,37%  1,1245
800,00 711,50 99ч,   -0,38%  1,1244
437,45 389,23 9м,   -0,43%  1,1239
100,00 88,98 155ч,   -0,43%  1,1238
2 459,95 2 189,16 31м,   -0,44%  1,1237
862,65 767,85 3ч,   -0,46%  1,1235
181,49 161,57 23ч,   -0,48%  1,1233
49,23 43,83 106ч,   -0,49%  1,1232
273,83 243,89 38м,   -0,52%  1,1228
9 881,70 8 801,73 49ч,   -0,53%  1,1227
22 965,06 20 458,76 1ч,   -0,55%  1,1225
5,70 5,08 161ч,   -0,59%  1,1220
109,98 98,02 308ч,   -0,59%  1,1220
500,00 445,85 268ч,   -0,64%  1,1215
108,10 96,52 490ч,   -0,77%  1,1200
22,40 20,00 1029ч,   -0,77%  1,1200
443,12 395,65 180ч,   -0,77%  1,1200
3 467,53 3 096,01 160ч,   -0,77%  1,1200
109,98 98,28 308ч,   -0,86%  1,1190
100,00 89,41 349ч,   -0,91%  1,1184
285,50 255,37 490ч,   -0,95%  1,1180
888,00 794,28 71ч,   -0,95%  1,1180
93 161,26 83 343,41 1м,   -0,97%  1,1178
109,98 98,55 308ч,   -1,13%  1,1160
8,24 7,40 532ч,   -1,35%  1,1135
110,19 99,01 157ч,   -1,40%  1,1129
700,00 629,39 278ч,   -1,46%  1,1122
1 115,18 1 003,37 25ч,   -1,53%  1,1114
488,13 441,75 96ч,   -2,10%  1,1050
332,30 302,10 1322ч,   -2,54%  1,1000
12.2021 10:43:01;»> 12.2021 16:54:47;»> 12.2021 08:59:55;»>
Курс
(WME/WMZ)
Нужна сумма
WMZ
Есть сумма
WME
1,1361  +0,66%,   48м 3,34 2,94
1,1378  +0,81%,   42м 20,31 17,85
1,1387  +0,89%,   36м 83,82 73,61
1,1388  +0,89%,   1ч 520,61 457,15
1,1390  +0,91%,   19ч 2 107,16 1 849,99
1,1391  +0,92%,   91ч 1 129,99 992,00
1,1398  +0,98%,   87ч 83,88 73,59
1,1400  +1,00%,   89ч 111,20 97,54
1,1430  +1,27%,   97ч 84,23 73,69
1,1430  +1,27%,   11ч 468,02 409,46
1,1445  +1,40%,   3ч 434,91 380,00
1,1460  +1,53%,   97ч 84,31 73,57
1,1476  +1,67%,   0м 13 991,97 12 192,37
1,1478  +1,69%,   0м 2 468,97 2 151,04
1,1483  +1,74%,   107ч 103,35 90,00
1,1484  +1,75%,   23ч 574,20 500,00
1,1490  +1,80%,   92ч 84,52 73,56
1,1495  +1,84%,   10ч 439,20 382,07
1,1500  +1,89%,   258ч 114,08 99,20
1,1500  +1,89%,   297ч 11,50 10,00
1,1500  +1,89%,   3ч 8 107,56 7 050,05
1,1530  +2,15%,   261ч 115,30 100,00
1,1538  +2,22%,   267ч 0,75 0,65
1,1563  +2,45%,   31м 2,59 2,24
1,1569  +2,50%,   0м 433,55 374,75
1,1576  +2,56%,   0м 2 477,21 2 139,95
1,1579  +2,59%,   49ч 10 255,18 8 856,70
1,1580  +2,60%,   114ч 8 097,64 6 992,78
1,1600  +2,77%,   496ч 11,60 10,00
1,1630  +3,04%,   6м 53 373,96 45 897,29
1,1650  +3,22%,   14ч 335,14 287,68
1,1667  +3,37%,   959ч 350,00 300,00
1,1667  +3,37%,   595ч 350,00 300,00
1,1667  +3,37%,   595ч 350,00 300,00
1,1670  +3,39%,   815ч 116,70 100,00
1,1676  +3,45%,   1091ч 260,37 223,00
1,1694  +3,61%,   159ч 58,00 49,60
1,1700  +3,66%,   959ч 375,59 321,01
1,1700  +3,66%,   926ч 234,00 200,00
1,1702  +3,68%,   160ч 7,70 6,58
1,1720  +3,84%,   959ч 293,00 250,00
1,1726  +3,89%,   44м 3 314,34 2 826,48
1,1727  +3,90%,   36м 604,20 515,23
1,1730  +3,92%,   1157ч 11 682,63 9 959,58
1,1767  +4,25%,   959ч 353,00 300,00
1,1776  +4,33%,   1144ч 6,30 5,35
1,1790  +4,46%,   361ч 471,60 400,00
1,1800  +4,55%,   1066ч 23,60 20,00
1,1800  +4,55%,   959ч 236,00 200,00
1,1801  +4,55%,   188ч 1 409,11 1 194,11

Рентгеновские трубчатые теплообменники | Varex

Запрос продукта: Теплообменники с рентгеновскими трубками

Чем мы можем вам помочь? * — Выберите -Запрос для прессы или СМИОтношения с инвесторамиОбщий запрос

О каком медицинском продукте вы спрашиваете *

Это запрос, связанный с обслуживанием?

Да

Если у вас есть запрос на обслуживание плоского экрана, перейдите к форме отчета об обслуживании плоского экрана и предоставьте запрашиваемую информацию.

Если у вас есть гарантия на трубку / возврат продукта, заполните форму «Корпус и гарантия для рентгеновских трубок».

Электронная почта *

Телефон

Имя *

Фамилия *

Компания *

Страна * — Выберите -AfghanistanAland IslandsAlbaniaAlgeriaAmerican SamoaAndorraAngolaAnguillaAntarcticaAntigua и BarbudaArgentinaArmeniaArubaAustraliaAustriaAzerbaijanBahamasBahrainBangladeshBarbadosBelarusBelgiumBelizeBeninBermudaBhutanBoliviaBosnia и HerzegovinaBotswanaBouvet IslandBrazilBritish Индийский океан TerritoryBritish Virgin IslandsBruneiBulgariaBurkina FasoBurundiCambodiaCameroonCanadaCape VerdeCaribbean NetherlandsCayman IslandsCentral африканских RepublicChadChileChinaChristmas IslandCocos (Килинг) IslandsColombiaComorosCongo (Браззавиль) Конго (Киншаса) Кук IslandsCosta RicaCroatiaCubaCuraçaoCyprusCzech RepublicDenmarkDjiboutiDominicaDominican RepublicEcuadorEgyptEl SalvadorEquatorial GuineaEritreaEstoniaEthiopiaFalkland IslandsFaroe IslandsFijiFinlandFranceFrench GuianaFrench PolynesiaFrench Южный TerritoriesGabonGambiaGeorgiaGermanyGhanaGibraltarGreeceGreenlandGrenadaGuadeloupeGuamGuatemalaGuernseyGuineaGuinea-BissauGuyanaHaitiHeard Island и острова Макдональд, Гондурас, Гонконг г С.А.Р., ChinaHungaryIcelandIndiaIndonesiaIranIraqIrelandIsle из ManIsraelItalyIvory CoastJamaicaJapanJerseyJordanKazakhstanKenyaKiribatiKuwaitKyrgyzstanLaosLatviaLebanonLesothoLiberiaLibyaLiechtensteinLithuaniaLuxembourgMacao S.A.R., ChinaMacedoniaMadagascarMalawiMalaysiaMaldivesMaliMaltaMarshall IslandsMartiniqueMauritaniaMauritiusMayotteMexicoMicronesiaMoldovaMonacoMongoliaMontenegroMontserratMoroccoMozambiqueMyanmarNamibiaNauruNepalNetherlandsNetherlands AntillesNew CaledoniaNew ZealandNicaraguaNigerNigeriaNiueNorfolk IslandNorthern Mariana IslandsNorth KoreaNorwayOmanPakistanPalauPalestinian TerritoryPanamaPapua Новый GuineaParaguayPeruPhilippinesPitcairnPolandPortugalPuerto RicoQatarReunionRomaniaRussiaRwandaSaint BarthélemySaint HelenaSaint Киттс и NevisSaint LuciaSaint Мартин (французская часть) Сен-Пьер и MiquelonSaint Винсент и GrenadinesSamoaSan MarinoSao Томе и PrincipeSaudi ArabiaSenegalSerbiaSeychellesSierra LeoneSingaporeSint MaartenSlovakiaSloveniaSolomon IslandsSom aliaЮжная АфрикаЮжная Грузия и Южные Сандвичевы островаЮжная КореяЮжный СуданИспанияШри-ЛанкаСуданСуринамШпицберген и Ян-МайенСвазилендШвецияШвейцарияСирияТайваньТаджикистанТанзанияТаиландТимор-ЛештиТогоТокелаТуникТунгаТринидад и ТобагоТобагоЮжные Виргинские островаУгандаУкраинаОбъединенные Арабские ЭмиратыВеликобританияСоединенные ШтатыМалые отдаленные острова СШАУругвайУзбекистанВануатуВатиканВенесуэлаВьетнамУоллис и ФутунаЗападная СахараЙеменЗамбияЗимбабве

Сообщение

Отправить

рентгеновский источник | RBD TechSpot

Теплообменники 16-020 и 16-050, которые используются со многими источниками рентгеновского излучения в физической электронике, требуют минимального профилактического обслуживания для обеспечения достаточной охлаждающей способности.

Как правило, единственное выполняемое техническое обслуживание заключается в замене водяного фильтра и картриджа деионизатора, когда ток утечки начинает постепенно увеличиваться выше 3–5 мА.Картридж деионизатора помогает поддерживать высокое удельное сопротивление дистиллированной воды, которая циркулирует к источнику рентгеновского излучения и обратно в резервуар для воды через радиаторный теплообменник.

Как показано на изображениях внизу этого поста, одна вещь, которая не очевидна, но которую следует проверять раз в год, — это расстояние между охлаждающим вентилятором (в модели 16-020) или лопастями вентилятора (в модели 16-050). и радиатор теплообменника. На ребрах радиатора теплообменника может собираться пыль, что, в свою очередь, может значительно снизить охлаждающую способность теплообменника.

Порядок очистки радиатора теплообменника:

  1. Выключите источник рентгеновского излучения 32-095, 32-096 или 50-096. Это гарантирует, что двигатель насоса или воздушный вентилятор не включится.
  2. Для модели 16-050 проследите шнур питания до системы и отсоедините его.
  3. Снимите верхнюю крышку и выверните 4 винта, которыми охлаждающий вентилятор крепится к радиатору теплообменника. Отсоедините разъем питания вентилятора и отложите вентилятор в сторону.
  4. Для 16-020: выключите автоматический выключатель на задней панели устройства.
  5. Снимите боковую панель, чтобы получить лучший доступ к радиатору теплообменника.
  6. Используйте мягкую щетку и пылесос, чтобы удалить скопившуюся пыль с ребер радиатора теплообменника. Если ребра были погнуты из-за недостаточной осторожности при извлечении фильтра или картриджей деионизатора, распрямите их с помощью небольших плоскогубцев с острым носом или плоского пинцета.
  7. Для модели 16-050 переустановите вентилятор. Если вентилятор не вращается свободно или издает скрежет при работе, его следует заменить в качестве профилактической меры.Вот ссылка на заменяющий вентилятор: http://www.alliedelec.com/search/productdetail.aspx?SKU=70103674

Запасные части для теплообменника (такие как деионизатор и картриджи фильтра, реле потока и насос) доступны в RBD Instruments по этой ссылке: Детали деионизатора теплообменника

Порядок регулировки расхода:

Если насос был заменен, его необходимо отрегулировать на соответствующий расход. Для оригинальных насосов Procon вам необходимо снять гайку желудя, чтобы получить доступ к регулировочному винту.Новые сменные насосы RBD не имеют желудевой гайки. Поверните винт по часовой стрелке, чтобы увеличить скорость потока, и против часовой стрелки, чтобы уменьшить скорость потока.

В зависимости от модели источников рентгеновского излучения в вашей системе возможны 2 скорости потока.

Если у вас есть только стандартный источник рентгеновского излучения с двойным анодом 04-500 или 04-548 15 кВ, скорость потока должна быть установлена ​​на 1,8 галлона в минуту.

Если у вас только моно источник 10-550 / 560/610, скорость потока должна быть установлена ​​на 0,9 галлона в минуту.

Если у вас есть и стандартный источник 04-500 / 548, и моноисточник 10-550 / 560/610, тогда давление должно быть установлено на.9 галлонов в минуту.

Обратите внимание, что расход измеряется при подключенном источнике (-ах). 16-050 имеет встроенный расходомер, который упрощает настройку. В случае с 16-020 (который не имеет расходомера) вам необходимо либо

1. Подключите последовательно расходомер для этой регулировки.
или
2. Просто отсоедините выход последнего источника в колонне и слейте воду в чистое ведро на 1 минуту, а затем измерьте количество воды, которое вы соберете. Важно использовать чистое ведро, чтобы вы могли повторно использовать воду.

Если у вас есть проблемы с током утечки в вашем источнике, мы обнаружили, что слив всей воды из теплообменника и источников рентгеновского излучения и замена воды на дистиллированную воду из продуктового магазина восстановит правильное сопротивление воды. . Картридж деионизатора (если он еще в хорошем состоянии) будет поддерживать качество воды. Чтобы проверить ток утечки, увеличьте напряжение на источнике высокого напряжения источника рентгеновского излучения до 15 кВ без подачи питания на нити и посмотрите, каков ток утечки.Обычно ток утечки должен быть менее 2 мА, если деионизатор работает правильно. Если ток утечки начинает достигать 3–5 мА, то пора заменить картридж деионизатора. Для моно источников рекомендуется заменять картридж деионизатора при каждой замене анода, даже если ток утечки в норме.

Содержание радиатора теплообменника в чистоте поможет источнику рентгеновского излучения охладиться, что продлит срок службы анода.

Для этого слайд-шоу требуется JavaScript.

Понимание и обслуживание рентгеновских трубок

Фил Боголюб

? С момента своего изобретения в 1913 году рентгеновская трубка превратилась в уникальное оборудование. Эта технология чрезвычайно универсальна и может применяться в самых разных областях — от безопасности путешествий до медицинской диагностики. Когда ваш багаж проходит проверку безопасности в аэропорту, используется рентгеновская трубка для получения изображений предметов, которые не видны невооруженным глазом. Это позволяет сотрудникам службы безопасности видеть содержимое багажа.

Та же технология используется в медицинских целях, например, для диагностики болезни или определения степени травмы. В зависимости от предполагаемого применения рентгеновская трубка будет иметь определенные отличия. Однако основная технология остается неизменной для любого приложения.

В Данли, подразделении Philips Healthcare, производятся рентгеновские трубки для использования в медицинских приложениях компьютерной томографии (КТ). Часто системы, в которых используются эти продукты, чрезвычайно сложны. Инженеры, работающие с этими системами, должны установить рентгеновскую трубку в соответствии с точными спецификациями, указанными в руководстве OEM.В ходе этого подробного процесса нередко возникают проблемы. Вот где я и пришел в качестве специалиста по инженерно-технической поддержке в этой области.

Как работают рентгеновские трубки

Прежде чем обсуждать способы увеличения срока службы трубок, важно понять, как работают рентгеновские трубки.

Рентгеновские лучи создаются путем бомбардировки материала высокоскоростным электронным лучом. Чем тяжелее материал, тем производительнее этот процесс. Обычно в качестве материала мишени (анода) используется вольфрам, поскольку он очень тяжелый.

Интересно отметить, что этот процесс невероятно неэффективен. Из всей энергии, вложенной в трубку для создания рентгеновского луча, только 0,5% становится рентгеновским излучением. Остальные 95,5% — это в основном тепло. Чем больше рентгеновского излучения вы создаете, тем больше тепла должно поглощать трубка.

Рентгеновские лучи невидимы для человеческого глаза и могут проходить через большинство материалов с некоторой потерей энергии. Эта потеря энергии расщепляет атомы и высвобождает электроны из материала. Этот выброс называется ионизацией или рентгеновским излучением.Теплообменник и насос используются, чтобы избежать перегрева трубы CT. Можно думать о теплообменнике и насосе как о радиаторе в автомобиле.

Каждая рентгеновская трубка имеет стеклянную или металлическую вставку под вакуумом. Вкладыш помещен в футерованный свинцом корпус, и для охлаждения вставки используется масло. Циркуляция горячего и холодного масла предотвращает перегрев трубки.

Упрощенная диаграмма, показывающая основные функции вставки. (Щелкните изображение, чтобы увеличить.)

Анод или мишень рентгеновской трубки может вращаться со скоростью от 3500 до 10 000 об / мин, в зависимости от использования и производителя.Цикл нагрева и охлаждения может нанести вред или спасти трубку. Именно этот процесс создает нагрузку на такие материалы, как вольфрам, молибден и цирконий, на которых построена рентгеновская трубка. Как правило, чем больше используется трубка с уменьшенным циклическим циклом нагрева и охлаждения, тем дольше работает трубка.

Наиболее частыми отказами трубки являются искрение, замерзание ротора / анода и испарение нити накала. Все они считаются обычными отказами в конце срока службы.

Reevo 240G Сменный кожух трубки CT и вырезная вставка.(Щелкните изображение, чтобы увеличить.)

Техническое обслуживание

Теперь, когда вы знаете, как работает трубка, давайте обсудим, как заставить этот чувствительный двигатель гудеть в течение длительного времени. Пробирки нуждаются в ТСХ! Как и при уходе за автомобилем, регулярное профилактическое обслуживание (PM) рентгеновских трубок для КТ продлит их работу. Двумя основными факторами продления срока службы трубки являются способ ее использования и частота проведения PM. Правильные PM будут держать вас в курсе любых изменений и помогут продлить срок службы вашей трубки и системы, на которой она установлена.

PM

CT не подходят для всех. С появлением технологий и программного обеспечения многие производители могут предлагать PM два раза в год или раз в квартал.

В середине 1980-х ежемесячное обслуживание было нормой. В то время там была комната, отделенная кондиционером и 10-15 или более микропроцессорами, работающими с огромной секцией обратной проекции, а также, среди прочего, множеством вентилей и транзисторов. Тогда, когда у вас была проблема, вы могли бежать в местную Radio Shack, захватить NAND-шлюз, и система заработала меньше чем за час!

Также часто можно было увидеть переключающие баки, тетроды, диодные стержни и контроллеры ротора.Изменения в технологиях, произошедшие с тех пор, сделали эти системы более простыми и быстрыми. Однако механические детали изнашиваются быстрее, поскольку центробежная сила во много раз больше, чем в середине 80-х годов.

Это подводит нас к основам того, что лучше всего для каждого конечного пользователя. Например, для учреждения конечного пользователя, которое обслуживает 50 пациентов в день, рекомендуется ежемесячно проводить PM с двумя направлениями: один — на проблемах клиентов, а другой — на системных проблемах.

Независимо от того, являетесь ли вы сторонним поставщиком услуг или конечным пользователем в больнице, очень важно поддерживать тесные отношения со своим клиентом или радиологическим отделением.Чтобы правильно ухаживать за системой, вы должны знать, как она используется. Чаще всего конечные пользователи настолько заняты, что у них нет времени рассказать вам об инциденте с системой или шумах в столе или на платформе. Поэтому важно хорошо знать сайт и уделять время тому, чтобы узнать о любых возможных проблемах. Тесные отношения с конечными пользователями очень помогают поддерживать работу системы с максимальной эффективностью.

Последний совет, который я оставлю вам, заключается в следующем: берегите свое оборудование (и компьютерную томографию, и трубку), и оно позаботится о вас на долгую и благополучную жизнь! 24 × 7

Фил Боголюб (Phil Bogolub) — инженер технической поддержки отделения Данли компании Philips Healthcare, Аврора, Иллинойс.Для получения дополнительной информации свяжитесь с редакционным директором 24 × 7 Джоном Бетьюном по адресу [email protected].

Источник рентгеновского излучения с герметичной трубкой: Primux 3000 :: Anton-Paar.com

Идеальный источник рентгеновского излучения для XRD и SAXS

Источник рентгеновского излучения с герметичной трубкой Primux 3000 сочетает в себе современную металлокерамическую рентгеновскую трубку с превосходным генератором высокого напряжения, что позволяет получать очень яркий рентгеновский луч мощностью до 3 кВт.Можно использовать либо линейный, либо точечный фокус. Его высокая яркость делает Primux 3000 оптимальным источником рентгеновского излучения для широкого спектра аналитических приложений, таких как дифракция рентгеновских лучей (XRD) или малоугловое рассеяние рентгеновских лучей (SAXS).

Широкий выбор анодных материалов

Рентгеновская трубка Primux 3000 в стандартной комплектации доступна с анодами из Cr, Co, Cu, Mo и Ag (другие доступны по запросу), чтобы предложить решение для всех задач XRD и SAXS.Рентгеновская трубка встроена в фирменную рубашку с водяным охлаждением, которая обеспечивает высокую термическую стабильность и продлевает срок службы рентгеновской трубки.

Простая замена рентгеновской трубки за считанные минуты

Продуманная конструкция колонны для трубок Primux 3000 не только гарантирует максимальную безопасность пользователя, но также позволяет заменять рентгеновскую трубку за считанные минуты, когда требуется другой тип анода трубки.Кроме того, фокус трубки можно легко переключать с линии на точку и наоборот, простым вращением трубки без необходимости отсоединять какие-либо кабели или шланги.

свидетельств рентгеновского излучения из магнитослоя Земли с обменом заряда и солнечного ветра | Публикации Астрономического общества Японии

Абстрактные

Мы сообщаем об очевидном обнаружении линии перехода C VI 4p в 1s при 459 эВ во время долгосрочного усиления (LTE) при наблюдении северного полюса эклиптики Сузаку 2 сентября 2005 года.Наблюдаемая интенсивность линии сопоставима с интенсивностью линии C VI 2p to 1s при 367 эВ. Это убедительное свидетельство процесса перезарядки. Кроме того, линии O VII, O VIII, Ne X и Mg XI показали явные улучшения. Есть также особенности в диапазоне 750–900 – эВ, которые могут быть следствием некоторой комбинации линий Fe L, переходов O VIII более высокого порядка (3p в 1s и 6p в 1s) и линии Ne IX. Из корреляции интенсивности рентгеновского излучения с потоком солнечного ветра на временных масштабах около половины суток и из краткосрочных (⁠ | $ \ sim 10 \, \ mathrm {minutes} $ | ⁠) вариаций Из-за интенсивности рентгеновского излучения эти линии, скорее всего, возникают из-за взаимодействия тяжелых ионов солнечного ветра с нейтральным материалом в магнитослое Земли.Для объяснения спектра LTE также необходим компонент жесткого степенного закона. Его происхождение пока не известно. Наши результаты показывают, что солнечная активность может существенно повлиять на спектры космического рентгеновского излучения Сузаку ниже | $ \ sim 1 \, \ mathrm {keV} $ | ⁠. Даны рекомендации по распознаванию такого загрязнения при наблюдении за протяженными источниками.

1. Введение

Snowden et al. (1994) сообщили о существовании таинственных эпизодов рентгеновского загрязнения в данных обзора всего неба ROSAT, которые они назвали долгосрочными улучшениями (LTE).Во время ЛТР скорость счета рентгеновских лучей в нижних энергетических диапазонах увеличилась вдвое в масштабе времени 1-2 дня. Однако они не смогли найти никакой корреляции с другими параметрами наблюдений, такими как положение космического корабля или направление взгляда. Новое понимание LTE было получено после открытия рентгеновского излучения кометы Хиякутаке (Lisse et al. 1996). После этого открытия рентгеновские лучи были обнаружены от многих комет (например, Dennerl et al. 1997; Cravens 2002), а механизм излучения теперь хорошо понимается как перезарядка тяжелых ионов солнечного ветра с кометными нейтралами (см. Krasnopolsky et al. al.2004 для обзора). Затем Кокс (1998) и Кравенс (2000) предположили, что обмен зарядом солнечного ветра с нейтралами в геокороне Земли и в гелиосфере составляет часть мягкого рентгеновского фона ниже 1 кэВ. Робертсон и др. (2001) показали, что ЛТР данных обзора всего неба ROSAT хорошо коррелировали с потоком протонов солнечного ветра, что убедительно свидетельствует о том, что причиной ЛТР является перезарядка солнечного ветра с H I в геокороне. Обмен заряда солнечного ветра приводит к линейной эмиссии высокоионизированных ионов (Краснопольский и др.2004 и ссылки там). У ROSAT не было достаточного спектрального разрешения для разрешения этих линий. Спектральная информация о геокорональной перезарядке солнечного ветра была впервые получена во время наблюдения за темной луной в Чандре (Wargelin et al. 2004). Рентгеновские фотоны, обнаруженные в направлении темной луны, скорее всего, исходят от этого источника. Спектр излучения может быть описан суммой линий C VI, O VII и O VIII K, хотя статистика и разрешение по энергии были ограничены. Совсем недавно Сноуден, Коллиер и Кунц (2004) сообщили об изменении во времени интенсивности мягкого рентгеновского излучения во время северного наблюдения глубокого поля XMM-Newton Hubble.Это усиление коррелировало с вариациями потока протонов солнечного ветра. Они обнаружили эмиссионные линии C VI, O VII, O VIII, Ne IX и Mg XI в усилении.

Эмиссия перезарядки солнечного ветра имеет тройную важность. Во-первых, это позволит дистанционно изучать нейтралы с низкой плотностью в геокороне, во внешней атмосфере планет, таких как Юпитер, в межпланетном пространстве и, в частности, вокруг комет. Во-вторых, его можно использовать как высокочувствительный ионный зонд для солнечного ветра.Возможно, наиболее важным является то, что он становится значительным загрязняющим фактором при изучении космического мягкого рентгеновского фона ниже | $ \ sim 1 \, \ mathrm {keV} $ | ⁠. Считается, что более половины мягкого рентгеновского фона при этих энергиях возникает из-за горячего газа в диске и гало нашей Галактики и в межгалактическом пространстве. Хотя такое излучение было обнаружено на ранних этапах истории рентгеновской астрономии (например, Tanaka, Bleeker 1977), его происхождение и физическое состояние горячего газа еще недостаточно изучены.Геокорональные взаимодействия с солнечным ветром вызывают, по крайней мере, спорадическое загрязнение, которого следует избегать при наблюдениях за любым протяженным источником. Обмен зарядами с межзвездными нейтралами, движущимися через гелиосферу, создает более тонкий вклад, когда большая часть диагностических быстрых изменений времени размывается большим временем прохождения событий солнечного ветра через межпланетное пространство, а спектральные линии возникают из тех же ионов, которые ожидаются в горячая межзвездная плазма. Lallement (2004) использовал упрощенную модель межпланетной перезарядки, чтобы оценить, что практически весь минимальный поток, наблюдаемый вблизи плоскости Галактики в | $ 1/4 \, \ mathrm {keV} $ | (⁠ | $ R12 $ | ⁠) полоса обзора всего неба ROSAT могла возникнуть от этого источника (см. Также Пепино и др.2004 г.). Мы далеки от понимания обмена заряда солнечного ветра, достаточного для определения истинной степени этого вклада.

Рентгеновский спектрометр (XIS) на борту Suzaku (Mitsuda et al. 2007) имеет значительно улучшенную функцию отклика спектральной линии по сравнению с предыдущими рентгеновскими ПЗС-камерами, особенно ниже 1 кэВ (Koyama et al. 2007). Вместе с большой эффективной площадью рентгеновского телескопа (XRT: Serlemitos et al. 2007) это откроет новую эру в изучении мягкого рентгеновского фона.В этой статье мы сообщаем о наблюдениях Сузаку пустого поля в направлении северного полюса эклиптики (НЭП). Мы обнаружили значительное усиление потока мягкого рентгеновского излучения, продолжающееся в течение | $ \ sim 10 \; \ mathrm {hours} $ | ⁠. Увеличение в основном объясняется увеличением от C VI до эмиссионных линий Mg XI. Во время улучшения оба C VI | $ n = 2 $ | к 1 и C VI | $ n = 4 $ | to 1 были четко обнаружены линии перехода, что является твердым доказательством перезарядной эмиссии. Мы считаем, что излучение обусловлено перезарядным взаимодействием тяжелых ионов солнечного ветра с нейтралами в магнитослое на 2–8 земных радиусах (⁠ | $ R _ {\ oplus} $ | ⁠).В этой статье мы концентрируемся на рентгеновских спектрах и процессах излучения, а также на их значении для наблюдений космического рентгеновского излучения. Геофизические последствия результатов будут обсуждены в отдельной статье.

Ошибки, прикрепленные к значениям, указанным в тексте и таблицах, имеют 90% -ную достоверность для однопараметрических ошибок и | $ 1 \, \ sigma $ | уровень достоверности цифр, если не указано иное.

2. Анализ и результаты

Район НЭП наблюдался вместе с Сузаку дважды за время наблюдений Научной рабочей группы (SWG).XIS был установлен в нормальный режим синхронизации, а формат данных был либо | $ 3 \ times 3 $ | или | $ 5 \ times 5 $ | ⁠. Журнал наблюдений показан в таблице 1. В этой статье мы сконцентрируемся на спектральном изменении во время «вспышки», обнаруженной в первом наблюдении. Для этого мы пытаемся смоделировать стабильные компоненты, а затем оценить спектральное изменение. Мы используем данные ПЗС-матрицы с задней подсветкой (XIS1) из-за ее гораздо более высоких характеристик ниже 1 кэВ (Кояма и др., 2007).

Таблица 1

Журнал наблюдений нэпа.

Координаты цели . (⁠ | $ \ alpha, \ delta) = (272,8000, 66,0000) $ | .
Идентификатор наблюдения 100018010 500026010
Период наблюдения 2 сентября 2005 г. 14:30 — 4 сентября 15:00 10 февраля 2006 г. 5:50 – 12 февраля 2:00
Чистое время экспозиции 109,8 тыс. Сек 88,6 тыс. Сек
(⁠ | 3 доллара \ раз 3 $ | ⁠: 95.7 ks, | $ 5 \ times 5 $ | ⁠: 14,1 ks) (⁠ | $ 3 \ times 3 $ | ⁠: 71,5 ks, | $ 5 \ times 5 $ | ⁠: 17,1 ks)
Координаты цели . (⁠ | $ \ alpha, \ delta) = (272,8000, 66,0000) $ | .
Идентификатор наблюдения 100018010 500026010
Период наблюдения 2 сентября 2005 г. 14:30 — 4 сентября 15:00 10 февраля 2006 г. 5:50 – 12 февраля 2:00
Чистое время экспозиции 109.8 ks 88,6 ks
(⁠ | $ 3 \ times 3 $ | ⁠: 95,7 ks, | $ 5 \ times 5 $ | ⁠: 14,1 ks) (⁠ | $ 3 \ times 3 $ | ⁠ : 71,5 кс, | $ 5 \ times 5 $ | ⁠: 17,1 кс)
Таблица 1

Журнал наблюдений НЭП.

Координаты цели . (⁠ | $ \ alpha, \ delta) = (272,8000, 66,0000) $ | .
Идентификатор наблюдения 100018010 500026010
Период наблюдения 2 сентября 2005 г. 14:30 — 4 сентября 15:00 10 февраля 2006 г. 5:50 – 12 февраля 2:00
Чистое время экспозиции 109.8 ks 88,6 ks
(⁠ | $ 3 \ times 3 $ | ⁠: 95,7 ks, | $ 5 \ times 5 $ | ⁠: 14,1 ks) (⁠ | $ 3 \ times 3 $ | ⁠ : 71,5 узлов, | $ 5 \ times 5 $ | ⁠: 17,1 узлов)
Координаты цели . (⁠ | $ \ alpha, \ delta) = (272,8000, 66,0000) $ | .
Идентификатор наблюдения 100018010 500026010
Период наблюдения 2 сентября 2005 г. 14:30 — 4 сентября 15:00 10 февраля 2006 г. 5:50 – 12 февраля 2:00
Чистое время экспозиции 109.{\ circ} $ | ⁠, мы применили жесткость обрезания | $ \ gt 8 \, \ mathrm {GV} $ | для очистки данных XIS. Данные высоты импульса XIS для каждого рентгеновского события (формат ⁠ | $ 3 \ times 3 $ | или | $ 5 \ times 5 $ |) были преобразованы в каналы PI (Pulse Invariant) с использованием программного обеспечения xispi версии 26 декабря 2005 г. и параметры неэффективности передачи заряда (CTI) от 25 января 2006 г.

Сначала мы создали хронологию скорости счета рентгеновских лучей, разделив данные событий на временные интервалы по 256 секунд. На рисунке 1 мы показываем скорость счета 0,3–2 кэВ для XIS 1, где не вычиталась скорость не-рентгеновского (индуцированного частицами) фона.4 \, \ mathrm {s} $ | ⁠, как показано на рисунке 1, а затем создали рентгеновские изображения для «вспышечного» и «стабильного» периодов отдельно. Изображения на рисунке 2 показывают, что улучшение не связано с изменениями каких-либо дискретных источников.

Рис. 2

Изображения XIS1 в диапазоне 0,3–2 кэВ для «вспышечного» и «стабильного» периодов.

Рис. 2

Изображения XIS1 в диапазоне 0,3–2 кэВ для «вспышечного» и «стабильного» периодов.

Мы вычли фон частиц как из «стабильного», так и из «вспышечного» спектров, используя данные темной Земли с одинаковым распределением жесткости обрезания.{-1} $ | для «стабильного», где ошибка | $ 1 \, \ sigma $ | статистическая ошибка. Это соответствует 6% и 2% скорости счета данных о темной Земле, соответственно. Обратите внимание, что в диапазоне 2–5 кэВ изменение спектральной модели из-за этой разницы фона намного меньше, чем статистическая ошибка, и, следовательно, не влияет на результаты, описанные в следующих разделах.

Поскольку мы предполагаем, что диффузное рентгеновское излучение примерно одинаково в поле зрения XIS, мы создали функцию отклика XRT или, более конкретно, вспомогательный файл отклика (ARF), используемый в программном обеспечении спектральной подгонки XSPEC ( Arnaud 1996) для плоского поля с помощью программного обеспечения XIS ARF builder xissimarfgen (Ishisaki et al.2007). Известно, что загрязнение накапливается на оптических блокирующих фильтрах датчиков XIS с тех пор, как двери детектора были открыты после запуска, и что оно накапливается гораздо быстрее в центре поля зрения, чем снаружи (Кояма и др. 2007 г.). Мы использовали толщину загрязнителя и функцию радиального распределения версии 2006-05-28, когда строили ARF с xissimarfgen. На раннем этапе наблюдений НЭП плотность столба загрязняющих веществ составляла всего | $ 4.{-2}} $ | в центре для XIS 1. Это снизило эффективность примерно на 12% при энергии C VI (367 эВ), на 6% при O VII (561 эВ), на 4% при O VIII (653 эВ) и | $ < 2 \% $ | при Ne IX (905 эВ) и более высоких энергиях. Систематические ошибки в толщине загрязнителя оцениваются примерно в 10%. Неопределенность передачи из-за этой систематической ошибки составляет всего 1% для C VI и меньше для линий с более высокими энергиями; следовательно, она незначительна по сравнению с другими ошибками. Для функции ответа XIS мы использовали ae_xi1_20060213c.rmf, предоставленный командой XIS, с поправками на шкалу энергии наклона 0,9948 и смещения | $ -0.0035 \, \ mathrm {keV} $ | ⁠, как определено с помощью итеративного анализа, описанного в следующем разделе.

2.2. Спектральная подгонка «стабильного» спектра

Затем мы выполнили спектральную аппроксимацию «стабильного» спектра. Сначала мы ограничили диапазон энергий подгонки 2–5 кэВ. В этом диапазоне в излучении преобладает космический рентгеновский фон (CXB), который в основном представляет собой излучение неразрешенных АЯГ, которое может быть представлено степенной функцией, поглощаемой нейтральным материалом на луче зрения через нашу Галактику.{-1} $ | при 1 кэВ (например, Гендро и др., 1995; Ревнивцев и др., 2005).

Рис. 3

Спектральная аппроксимация «стабильного» спектра в диапазоне 0,2–2 кэВ. Наблюдаемый спектр изображен на верхней панели крестиками, где вертикальные полосы соответствуют | $ 1 \, \ sigma $ | статистические ошибки. Функция толстой ступеньки — это наиболее подходящая модельная функция, свёрнутая с рентгеновским зеркалом и функциями отклика детектора. Пунктирными линиями показаны вклады различных спектральных компонент.На нижней панели показаны остатки посадки.

Рис. 3

Спектральная аппроксимация «стабильного» спектра в диапазоне 0,2–2 кэВ. Наблюдаемый спектр изображен на верхней панели крестиками, где вертикальные полосы соответствуют | $ 1 \, \ sigma $ | статистические ошибки. Функция толстой ступеньки — это наиболее подходящая модельная функция, свёрнутая с рентгеновским зеркалом и функциями отклика детектора. Пунктирными линиями показаны вклады различных спектральных компонент. На нижней панели показаны остатки посадки.2 / $ | d.o.f.

| $ 38,39 / 38 $ | | 280,15 $ / 228 $ |

Затем мы аппроксимировали спектр в диапазоне 0,2–2 кэВ. Как показано на рисунке 3, ясно, что существует дополнительная эмиссия ниже 1 кэВ, а избыток содержит эмиссионные линии, такие как O VII, O VIII и Ne IX | $ \ mathrm {K} \ alpha $ | ⁠. Таким образом, зафиксировав спектральные параметры компонента CXB в соответствии с наиболее подходящими значениями согласования 2–5 кэВ, мы добавили тонкую термоэмиссионную компоненту, используя модель MEKAL (Mewe et al.1985, 1986; Kaastra 1992; Liedahl et al. 1995). Мы зафиксировали содержание O на солнечном значении и установили содержания других элементов (C, N, Ne, Fe) свободными. Известно, что информационные продукты XIS версии 0.6 содержат систематические ошибки калибровки энергии | $ \ sim 10 \, \ mathrm {eV} $ | амплитуда ниже | $ \ sim 2 \, \ mathrm {keV} $ | ⁠. Поэтому мы скорректировали шкалу энергии, варьируя крутизну усиления и смещение в качестве свободных параметров подгонки. Мы определили усиление и смещение в этой подгонке и применили одно и то же усиление и смещение во всех наших расчетах, включая подгонку компонента CXB, описанную в предыдущем абзаце.Результаты приведены в третьем столбце таблицы 2. Модель адекватно представляет наблюдаемый спектр. 3 Таким образом, мы приняли модель, показанную в таблице 2, как репрезентативную модель для «стабильного» спектра, чтобы оценить изменение спектра во время «вспышки».

Спектр может соответствовать другим тепловым моделям. Когда мы приняли настоящую однотемпературную модель с переменным содержанием, температура определялась в основном от O VII до O VIII | $ \ mathrm {K} \ alpha $ | отношение интенсивностей эмиссионных линий, а содержания определялись интенсивностями C VI | $ \ mathrm {K} \ alpha $ | ⁠, N VI | $ \ mathrm {K} \ alpha $ | ⁠, Fe XVII L и Ne IX | $ \ mathrm {K} \ alpha $ | ⁠.2 / \ mathrm {dof} = 46.21 / 16 $ | ⁠) и добавил дополнительную степенную составляющую, как показано на рисунке 4. Затем спектр «вспышек» 0,2–2 кэВ сравнивался с моделью, состоящей из лучших — подобрать «стабильную» модель и дополнительный степенной компонент, как показано на рисунке 5. Невязки внизу рисунка показывают линейные структуры, поэтому мы добавили девять эмиссионных линий, как показано стрелками. Все линии были смоделированы дельта-функциями переменной энергии и амплитуды. Мы показываем результаты в третьем столбце таблицы 3 и на рисунке 6.Спектр «вспышки» хорошо представлен моделью. 4 Таким образом, увеличение интенсивности рентгеновского излучения во время «вспышки» можно объяснить увеличением этих эмиссионных линий и жестким степенным законом излучения.

Рис. 4

Сравнение «вспышечного» спектра с моделью CXB соответствует «стабильному» спектру при 2–5 кэВ. В этом диапазоне для «вспышечного» спектра требовалась дополнительная степенная составляющая. Параметры приведены во втором столбце таблицы 3.

Рис. 4

Сравнение «вспышечного» спектра с моделью CXB соответствует «стабильному» спектру при 2–5 кэВ. В этом диапазоне для «вспышечного» спектра требовалась дополнительная степенная составляющая. Параметры приведены во втором столбце таблицы 3.

Рис. 5

Сравнение спектра «вспышки» с моделью наилучшего соответствия для «стабильного» спектра плюс дополнительная степенная составляющая во время «вспышки» в диапазоне энергий 0,2–2 кэВ. Вертикальные стрелки указывают линейные структуры в остатках.

Рис. 5

Сравнение спектра «вспышки» с наиболее подходящей моделью для «стабильного» спектра плюс дополнительная степенная составляющая во время «вспышки» в диапазоне энергий 0,2–2 кэВ. Вертикальные стрелки указывают линейные структуры в остатках.

Рис. 6

Спектр «вспышки» и спектр наиболее подходящей модели. Модельный спектр представляет собой сумму наиболее подходящей модели для «стабильного» спектра плюс дополнительный степенной компонент во время «вспышки», показанный тонкой сплошной кривой (такой же, как на рисунке 5), и девяти излучений. линии, показанные пунктирными кривыми.Параметры наилучшего соответствия девяти эмиссионных линий приведены в таблице 3.

Рис. 6

Спектр «Вспышки» и спектр наилучшей модели. Модельный спектр представляет собой сумму наиболее подходящей модели для «стабильного» спектра плюс дополнительный степенной компонент во время «вспышки», показанный тонкой сплошной кривой (такой же, как на рисунке 5), и девяти излучений. линии, показанные пунктирными кривыми. Параметры наилучшего соответствия девяти эмиссионных линий приведены в таблице 3.

Таблица 3

Результаты подгонки спектров к спектру «вспышки»: значения параметров компонентов, добавленных к «стабильной» спектральной модели.

. Параметр . 2–5 кэВ . 0,2–2 кэВ . Идентификация линии * .
Дополнительная степенная составляющая без поглощения
Фотонный индекс | $ \ Gamma $ | | $ 0.0 \ pm 1.7 $ | 0,0 (фиксированный)
Нормализация † | $ 7.2 / \ mathrm {d.o.f.} $ | | 17,65 $ / 14 $ | | $ 161,85 / 114 $ |
. Параметр . 2–5 кэВ . 0,2–2 кэВ . Идентификация линии * .
Дополнительная степенная составляющая без поглощения
Фотонный индекс | $ \ Gamma $ | | 0 руб.2 / \ mathrm {d.o.f.} $ | | 17,65 $ / 14 $ | | $ 161,85 / 114 $ |
Таблица 3

Результаты спектральной аппроксимации спектра «вспышки»: значения параметров компонентов, добавленных к «стабильной» спектральной модели.

. Параметр . 2–5 кэВ . 0,2–2 кэВ . Идентификация линии * .
Дополнительная степенная составляющая без поглощения
Фотонный индекс | $ \ Gamma $ | | 0 руб.2 / \ mathrm {d.o.f.} $ | | 17,65 $ / 14 $ | | $ 161,85 / 114 $ |
. Параметр . 2–5 кэВ . 0,2–2 кэВ . Идентификация линии * .
Дополнительная степенная составляющая без поглощения
Фотонный индекс | $ \ Gamma $ | | 0 руб.{-1} $ | ⁠ соответственно. Следовательно, C VI Ly | $ \ beta $ | мог бы иметь сопоставимый вклад. В любом случае нам определенно понадобится C VI Ly | $ \ gamma $ | линия. Dennerl et al. (2003) приписали структуру слабого пика, обнаруженную в спектре XMM-Ньютона кометы C / 2000, сумме C VI Ly | $ \ beta $ | и Ly | $ \ gamma $ | ⁠, а C VI Ly | $ \ gamma $ | из-за перезарядки излучения между высокоионизированным солнечным ветром и экзосферными или межпланетными нейтралами во время наблюдения XMM-Newton глубокого поля Хаббла на севере, о котором сообщили Сноуден, Коллиер и Кунтц (2004).Это наблюдение нэпа, однако, кажется на сегодняшний день наиболее четким обнаружением. Мы также обнаружили линии от O VII до Mg XI. Линии 796 и 882 эВ, вероятно, представляют сложные структуры из-за Fe L и других линий.

3. Обсуждение

Короткие (⁠ | $ \ sim 10 \; \ mathrm {minutes} $ | ⁠) вариации шкалы времени, наблюдаемые во время увеличения интенсивности рентгеновского излучения, означают, что размер области излучения не превышает 10 световых минут. . С другой стороны, видимый размер области излучения должен быть равен полю зрения XIS или превышать его (⁠ | $ 18 ‘$ | ⁠).{-3} \, \ mathrm {pc} $ | ⁠. В этом диапазоне расстояний есть только один источник ионов. Это Солнце.

Солнце может образовывать линии рентгеновского излучения в наших наблюдениях двумя возможными способами: рассеяние солнечных рентгеновских лучей атмосферой Земли и перезарядка солнечного ветра. В первом случае интенсивность рентгеновского излучения пропорциональна интенсивности солнечного рентгеновского излучения, умноженной на плотность столба залитой солнцем атмосферы. Интенсивность солнечного рентгеновского излучения постоянно отслеживается GOES (геостационарные оперативные спутники окружающей среды), 5 , но данные не показывают корреляции с увеличением.{9} $ | ⁠) во время наблюдений, но корреляции с наблюдаемой интенсивностью рентгеновского излучения обнаружено не было. Таким образом, можно исключить рассеяние солнечных рентгеновских лучей.

На рисунке 1 мы показываем поток протонов, наблюдаемый ACE (Advanced Composition Explorer) 6 вместе со скоростью счета рентгеновских лучей Сузаку. Данные ACE были сдвинуты по времени, чтобы учесть время распространения от ACE до Земли. Видно, что во время рентгеновской «вспышки» поток протонов усиливался. Это согласуется с моделью перезарядки солнечного ветра.

Рентгеновское излучение с перезарядкой также убедительно подтверждается обнаружением C VI | $ n = 4 $ | к 1 строке перехода (Ly | $ \ gamma $ | ⁠). В тепловом излучении CIE (столкновительное ионизационное равновесие) Ly | $ \ beta $ | и Ly | $ \ gamma $ | линии C VI подавлены относительно Ly | $ \ alpha $ | фактором Больцмана в распределении возбуждающих электронов. При перезарядке между C VII и H I электрон депонируется в основном в | $ n = 4 $ | уровень (Краснопольский и др. 2004 и ссылки в нем), а рентгеновские линии образуются, когда он каскадирует до | $ n = 1 $ | уровень, руководствуясь только коэффициентами ветвления.В столкновениях при высоких энергиях состояния с угловым моментом обычно заселяются статистически под весом вырождения состояния, и электроны захватываются в основном в максимальные | $ l $ | ⁠, где | $ n $ | может изменяться только на 1 единицу за раз во время каскада (Beiersdorfer et al. 2001), что опять же приводит к относительно слабому Ly | $ \ beta $ | и Ly | $ \ gamma $ | ⁠. Однако за головной ударной волной скорость солнечного ветра уменьшается, что должно приводить к рекомбинации в низкие | $ l $ | -орбитали и сильные Ly | $ \ beta $ | и Ly | $ \ gamma $ | ⁠.В спектре «вспышек» как C VI Ly | $ \ alpha $ | и Ly | $ \ gamma $ | были обнаружены линии, что является убедительным доказательством перезарядки. Кроме того, O VIII | $ n = 3 $ | к 1 и | $ n = 6 $ | линии перехода к 1 также усилены в модели излучения кометы (Харченко и др., 2003). Однако мы не можем отделить эти линии от эмиссионных линий Fe XVII L с нынешним энергетическим разрешением.

Хотя интенсивность рентгеновского излучения и поток протонов коррелированы в масштабе времени | $ \ sim 10 $ | часов, они не показывают большой корреляции на коротких временных масштабах.Считаем, что кратковременное изменение интенсивности рентгеновского излучения, по крайней мере, частично связано с орбитальным движением космического корабля. На рисунке 7 мы показываем геоцентрическое расстояние до точки, геомагнитное поле которой впервые становится открытым в космос вдоль луча зрения от позиции космического корабля (⁠ | $ r _ {\ mathrm {mp}} $ | ⁠), т. Е. , точка, где луч зрения встречается с магнитослоем (см. также схематический вид, показанный на рисунке 8 для определения). Мы оценили конечную точку магнитного поля с помощью программного обеспечения GEOPACK-2005 и модели магнитного поля T96 (Цыганенко, Ситнов 2005 и ссылки в нем). 7 Мы получили параметры солнечного ветра, необходимые для выполнения расчетов, из CDAWeb (Coordinated Data Analysis Web). 8 Мы обнаружили, что луч зрения во время настоящего наблюдения был довольно особенным в том смысле, что он проходит через область северного магнитного полюса, где заряженные частицы магнитослоя могут проникать до | $ 2 \ hbox {-} 8 \, R _ {{\ oplus}} $ | ⁠, движущийся по открытым силовым линиям. Кратковременные изменения интенсивности рентгеновского излучения в течение интервалов времени, показанных прямоугольниками на рисунке 7, указывают на антикорреляцию с расстоянием до магнитослоя.Это указывает на то, что перезарядка тяжелых ионов солнечного ветра происходит в | $ 2 \ hbox {-} 8 \, R _ {{\ oplus}} $ | ⁠, где плотность нейтрального вещества высока. Робертсон и др. (2006) недавно теоретически исследовали перезарядную эмиссию солнечного ветра из магнитослоя. Влияние настоящих результатов на ионный состав солнечного ветра и магнитослой Земли, включая сравнения с теоретической моделью, будет сообщено в отдельной статье.

Рис.7

0,3–2 кэВ Интенсивность рентгеновского излучения (верхняя панель) и геоцентрическое расстояние до точки, геомагнитное поле которой впервые становится открытым в космос вдоль луча зрения из положения космического корабля (⁠ | $ r _ {\ mathrm {mp}} $ | ⁠) в единицах радиуса Земли (нижняя панель) как функция времени во время наблюдения 2 сентября 2005 г., 14:54:20 (UT). См. Также схематический вид, показанный на рисунке 8.

Рис. 7

Интенсивность рентгеновского излучения 0,3–2 кэВ (верхняя панель) и геоцентрическое расстояние до точки, геомагнитное поле которой впервые становится открытым в космос вдоль линии видимости из положения космического корабля (⁠ | $ r _ {\ mathrm {mp}} $ | ⁠) в единицах радиуса Земли (нижняя панель) как функция времени во время наблюдения 2 сентября 2005 г., 14:54: 20 (UT).См. Также схематический вид, показанный на рисунке 8.

Рис. 8

Схематическое изображение магнитосферы и определение | $ r _ {\ mathrm {mp}} $ | используется на рисунке 7.

Рис. 8

Схематическое изображение магнитосферы и определение | $ r _ {\ mathrm {mp}} $ | используется на рисунке 7.

Наконец, поскольку излучение с перезарядкой солнечного ветра может стать значительным загрязняющим фактором при изучении мягких диффузных источников, мы резюмируем процедуру изучения возможного загрязнения в спектрах Сузаку ниже | $ \ sim 1 \ , \ mathrm {keV} $ | по солнечной активности:

  1. 1.

    Проверьте кривую блеска, если для объекта не ожидается изменение во времени.

  2. 2.

    Проверьте интенсивность солнечного рентгеновского излучения и плотность столба залитой солнцем атмосферы вдоль луча зрения.

  3. 3.

    Проверить поток протонов солнечного ветра.

  4. 4.

    Проверить радиус магнитослоя по линии визирования.

Мы хотели бы поблагодарить профессора К. Маэдзава и профессора И. Шинохара за их помощь в расчетах магнитослоя Земли, а также за ценные обсуждения.Также выражаем благодарность профессору Т. Мукаи, профессору А. Мацуока и профессору Х. Хаякава за обсуждения связи между данными Сузаку и солнечным ветром. Мы благодарны рецензенту д-ру А. Далгарно за полезные комментарии по улучшению этой статьи.

Список литературы

1989

,

Геохим. Космохим. Acta

,

53

,

197

1996

,

ASP Conf. Ser

.,

101

,

17

1998

, в

IAU Collq.166, Местный пузырь и за его пределами

, изд.

Конспект лекций по физике

506

(

Берлин

:

Springer Verlag

),

121

2003

,

Proc. SPIE

,

4851

,

277

и другие.

1995

,

PASJ

,

47

,

L5

1991

,

J. Geophys.Res

.,

96

,

1159

и другие.

2007

,

PASJ

,

59

,

S113

1992

,

Рентгеновский спектральный код для оптически тонкой плазмы, 2-й. версия

. (

Leiden

:

SRON

)

2000

,

J. Geophys. Res

.,

105

,

18351

2004

,

Space Sci.Ред.

.,

113

,

271

и другие.

1996

,

Science

,

274

,

205

2006

,

J. Geophys. Res

.

2001

,

Космические науки. Ред.

.,

97

,

401

1977

,

Space Sci. Ред.

.,

20

,

815

2005

,

J.Geophys. Res

.,

110

,

A03208

© 2007 Астрономическое общество Японии

Происхождение локального рентгеновского потока с энергией 1/4 кэВ как в перезарядке, так и в горячем пузыре.

  • 1

    Бойер, К. С., Филд, Г. Б. и Мак, Дж. Э. Обнаружение анизотропного фонового потока мягкого рентгеновского излучения. Природа 217 , 32–34 (1968)

    ADS Статья Google ученый

  • 2

    Баннер, А.N. et al. Мягкий рентгеновский фоновый поток. Природа 223 , 1222–1226 (1969)

    ADS Статья Google ученый

  • 3

    Дженкинс, Э. Б. и Мелой, Д. А. Обзор межзвездного поглощения O VI совместно с Коперником. Astrophys. J. 193 , L121 – L125 (1974)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 4

    Сандерс, В.Т., Краушаар, В. Л., Ноусек, Дж. А. и Фрид, П. М. Мягкие диффузные рентгеновские лучи в южном галактическом полушарии. Astrophys. J. 217 , L87 – L91 (1977)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 5

    Кокс, Д. П. и Андерсон, П. А. Расширенные адиабатические взрывные волны и модель мягкого рентгеновского фона. Astrophys. J. 253 , 268–289 (1982)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 6

    Сноуден, С.Л., Кокс, Д. П., Маккаммон, Д. и Сандерс, В. Т. Модель распределения материала, создающего мягкий рентгеновский фон. Astrophys. J. 354 , 211–219 (1990)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 7

    Кокс, Д. П. Моделирование локального пузыря. Конспект лекций Phys. 506 , 121–131 (1998)

    ADS Статья Google ученый

  • 8

    Кравенс, Т.E. Гелиосферное рентгеновское излучение, связанное с переносом заряда солнечного ветра с межзвездными нейтралами. Astrophys. J. 532 , L153 – L156 (2000)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 9

    Lallement, R. Картина гелиосферного мягкого рентгеновского излучения во время обзора ROSAT: выводы о локальных пузырьках горячего газа. Astron. Astrophys. 418 , 143–150 (2004)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 10

    Валлийский, Б.Y. & Lallement, R. Высокоионизированный газ в местном ISM: кому-то нравится погорячее? Astron. Astrophys. 436 , 615–632 (2005)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 11

    Кутроумпа Д., Лаллемент Р., Раймонд Дж. К. и Харченко В. Рентгеновское излучение солнечного ветра с переносом заряда в диапазоне энергий 1/4 кэВ: выводы о локальном пузырьковом горячем газе при низких z. Astrophys. J. 696 , 1517–1525 (2009)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 12

    Frisch, P.C. Ближайшая межзвездная среда. Nature 293 , 377–379 (1981)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 13

    Кокс, Д. П. и Сноуден, С. Перспектива местной межзвездной среды. Adv. Space Res. 6 , 97–107 (1986)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 14

    Lallement, R. Местная межзвездная среда: своеобразная или нет? Космические науки.Ред. 130 , 341–353 (2007)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 15

    Валлийский Б. Й. и Шелтон Р. Л. Проблема с местным пузырем. Astrophys. Космические науки. 323 , 1–16 (2009)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 16

    Кравенс, Т.Э. Источник рентгеновского излучения кометы Хиякутаке: перенос заряда тяжелых ионов солнечного ветра. Geophys. Res. Lett. 24 , 105–108 (1997)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 17

    Galeazzi, M. et al. DXL: миссия зондирующей ракеты для изучения перезарядки солнечного ветра и локального рентгеновского излучения горячих пузырей. Exp. Astron. 32 , 83–99 (2011)

    ADS Статья Google ученый

  • 18

    Мебиус, Э.и другие. Сводка параметров межзвездного гелия по результатам комбинированных наблюдений за нейтральным газом, поглощенными ионами и УФ-рассеянием и связанных с ними последствий. Astron. Astrophys. 426 , 897–907 (2004)

    ADS Статья Google ученый

  • 19

    Фриш, П. К. Галактическое окружение Солнца. J. Geophys. Res. 105 , 10279–10290 (2000)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 20

    Сноуден, С.L. et al. Первые карты мягкого рентгеновского диффузного фона из обзора всего неба ROSAT XRT / PSPC. Astrophys. J. 454 , 643–653 (1995)

    ADS Статья Google ученый

  • 21

    Koutroumpa, D. et al. Излучение в гелиосфере, вызванное переносом заряда, в ультрафиолетовом и мягком рентгеновском диапазоне. Astron. Astrophys. 460 , 289–300 (2006)

    CAS ОБЪЯВЛЕНИЯ Статья Google ученый

  • 22

    Бурлага, Л.Ф. и Несс, Н. Ф. Вояджер 1 наблюдения межзвездного магнитного поля и перехода из гелиооболочки. Astrophys. J. 784 , 146 (2014)

    ADS Статья Google ученый

  • 23

    Puspitarini, L., Lallement, R., Vergely, J. L. & Snowden, S. L. Локальное трехмерное распределение ISM и мягкий рентгеновский фон: выводы о близлежащем горячем газе и Северном полярном отроге. Препринт на http://arxiv.org/abs/1401.6899 (2014)

  • 24

    Snowden, S. L. et al. Равновесие давления между локальными межзвездными облаками и локальным горячим пузырем. Astrophys. J. Lett. (в печати)

  • Характеристика рекомбинантного β2GPI с использованием водородно-дейтериевого обмена и рентгеновской кристаллографии | Кровь

    Введение:

    Антифосфолипидный синдром (APS) представляет собой аутоиммунное заболевание, вызываемое «антифосфолипидными» антителами (aPL), направленными против β2-гликопротеина I (β2GPI).Однако остается существенное несоответствие в измерениях антител против β2GPI, возможно, из-за различных источников β2GPI. Для решения этой и других проблем мы разработали систему, в которой рекомбинантный β2GPI (rβ2GPI) экспрессируется в клетках млекопитающих (HEK293) с использованием лентивирусной конструкции с промотором CMV, в которой произошла мутация сигнального пептида β2GPI. В предыдущей работе мы продемонстрировали, что полученные от пациентов антитела против β2GPI распознают rβ2GPI аналогично очищенному β2GPI в ​​плазме.Плазма Β2GPI была кристаллизована и оказалась в конформации «рыболовный крючок» или «J», однако белок был выделен в жестких условиях, включая осаждение хлорной кислотой. Более того, электронная микроскопия и другие подходы показали, что β2GPI может принимать несколько конформаций в дополнение к рыболовному крючку, включая круглые и другие промежуточные формы.

    Методы:

    кДНК, кодирующая полную длину APOH (ген, кодирующий β2GPI), была клонирована в pLenti CMV Puro DEST.Лентивирус был получен с использованием набора Lentiviral Gateway Expression Kit и стабильных клеточных линий, полученных путем трансдукции клеток HEK293 лентивирусом, кодирующим APOH. Клеточные линии выращивали в суспензии, и супернатанты, содержащие секретированный полноразмерный β2GPI, очищали с использованием колонки хитрап-гепарин.

    Связывание антител против β2GPI с rβ2GPI определяли с помощью стандартного ELISA для β2GPI. Для масс-спектрометрии с водородно-дейтериевым обменом (HDX) белки находились в 10 мМ фосфатном буфере, 99,9% D2O в автосэмплере при 20 ° C.После 10-10 000 секунд инкубации реакцию гасили. Были идентифицированы последовательности пептических фрагментов, и определение массы для каждого пептида без дейтериевого обмена проверялось вручную. Среднее относительное фракционное поглощение дейтерия для каждого остатка амидных протонов было рассчитано с использованием уравнений HDsite. Кристаллизацию полученного из плазмы и рекомбинантного β2GPI-WT проводили с использованием метода диффузии паров висячей капли при 4 ° C в 150 мМ NaCl и 50 мМ Трис-HCl pH 7,3.

    Результаты:

    После трансдукции лентивирусными конструкциями β2GPI клетки HEK-293 эффективно секретировали rβ2GPI-WT, сайт-специфические мутанты и конструкции нескольких доменов.Анализ водородно-дейтериевого обмена (HDX) полученной плазмы и rβ2GPI-WT показал, что оба имеют очень похожие скорости обмена дейтерия на поверхности и профили тепловой карты (рис. 1A, B). Как в плазме, так и в rβ2GPI наблюдали ограниченное переваривание доменов D-I, II и III пепсином, что согласуется с другими белками, содержащими домен суши. Тем не менее, было получено твердое покрытие областей IV и V, и тепловые карты, полученные как для полученного из плазмы, так и для rβ2GPI-WT, были очень похожими, что свидетельствует о сходной структуре и конформации.Более того, хотя кристаллизация полученного из плазмы и rβ2GPI-WT выявила различия в размере и внешнем виде кристаллов, рентгеноструктурный анализ с разрешением 3,1 Å (рис. 1C, D) продемонстрировал, что как полученный из плазмы, так и rβ2GPI имели одинаковую структуру и конформацию под условия работы.

    Заключение:

    Эти исследования демонстрируют, что рекомбинантный β2GPI, продуцируемый в клетках млекопитающих после лентивирусной трансдукции, имеет структуру и конформацию, аналогичную плазменному β2GPI.

    Обновлено: 07.12.2021 — 11:51

    Добавить комментарий

    Ваш адрес email не будет опубликован. Обязательные поля помечены *